4 leptonische elektromagnetische Prozesse (Streuung)
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Elektromagnetische WW - leptonische elektromagnetische Prozesse   

Im folgenden betrachten wir eine Reihe von elektromagnetischen Prozessen, die nur zwischen Leptonen stattfinden. Die bei diesen Prozessen als Austauschteilchen beteiligten Photonen können als virtuelle Photonen auftreten, sie erscheinen dann nicht in der zugehörigen Reaktionsgleichung. Reelle Photonen hingegen sind in den Reaktionsgleichungen enthalten. Die Darstellung der Prozesse erfolgt mit Feynman-Diagrammen, wobei die Zeitachse von links nach rechts ( à ) verläuft.

Wer mit dieser Form der Darstellung noch nicht vertraut ist, sollte sich zuerst die ersten Seiten des Kapitels über Feynman-Diagramme durchlesen  zur Einführung in die Feynman-Diagramme. Wir beschränken uns bei jedem Beispiel auf ein Feynman-Diagramm zweiter Ordnung (d.h. Diagramm mit zwei Wechselwirkungspunkten, sog. Vertices).

M Æ ller-Streuung (Elektron-Elektron-Streuung)
e
- + e -
à e - + e -
  
In der klassischen Elektrodynamik nennt man die Streuung zweier elektrisch geladener Teilchen Coulomb-Streuung. Dabei sind die Wirkungsquerschnitte für Elektron-Elektron- und Elektron-
Positron-Streuung gleich  Berechnung des Differentiellen Wirkqu. bei klassischer Coulomb-Streuung.  
In der QED sind die Wirkungsquerschnitte unterschiedlich und die Prozesse werden deutlich unterschieden. Bei Elektron-Elektron- Streuung spricht man von M Æ ller-Streuung
Möller-Streuung


Bhabha-Streuung (Elektron-Positron-Streuung)
e
- + e +
à e - + e +
 
Die Wirkungsquerschnitte von e - + e - und e - + e + sind in der QED verschieden! Die Streuung von Elektron und Positron wird daher in der QED einzeln, getrennt von Elektron- Elektron-Streuung betrachtet, man nennt sie Bhabha-Streuung , nach dem Physiker Bhabha (siehe Abb.).
Bhabha Bhabha-Streuung

Compton-Streuung (Elektron-Photon-Streuung)
e
- +
g à e - + g
 
Unter dem "Compton-Effekt" versteht man die Streuung von Photonen (z.B. Röntgenquanten) an (quasi-) freien Elektronen. Im Originalexperiment von Arthur Holly Compton (Nobelpreis 1927) wurde kurzwelliges Röntgenlicht auf die schwach gebundenen (quasifreien) Außenelektronen von Graphit "geschossen". Energie- und Impulsübertrag bzw. die damit verbundenen Streurichtungen von Elektron und Photon lassen sich dabei wie bei einem klassischen Teilchenstoß
Arthur Holly Compton (1892 - 1962) Compton-Streuung
beschreiben. Das nach dem Stoß vorhandene Photon besitzt eine größere Wellenlänge ( l ' > l ), d.h. eine kleinere Quantenenergie als vorher. Untenstehende Abbildung zeigt den Prozess symbolisch vor und nach der Streuung. Rechts ist das entsprechende Feynman-Diagramm abgebildet.  

Gamma-Quant wird an einem (quasi-) freien Elektron gestreut
 
Die Wellenlängendifferenz ( Dl = l ' - l ) ist unabhängig von der ursprünglichen Wellenlänge l . Der Compton-Effekt bestätigte Einsteins Lichtquanten- hypothese, die bis dahin sehr umstritten war.  In der QED bezeichnet man Streuprozesse zwischen (auch hochenergetischen! ) Elektronen und Photonen als Compton-Streuung . Die Compton-Streuung ist spinabhängig.   

Es folgt ein JAVA-Applet zum Compton-Effekt Mit folgendem Applet lässt sich der Compton-Effekt mit unterschiedlichen Wellenlängen simulieren. Drückt man den "Start"-Button, so erreicht eine elektromagnetische Welle das Elektron von links. Man kann die Wellenlänge auswählen. Liegt sie im sichtbaren Bereich, so kann sie stufenlos verändert werden. Die eingezeichnete Streurichtung des Elektrons ist willkürlich gewählt und hat nur symbolische Bedeutung. Mit einem verschiebbaren Detektor kann man die Wellenlänge der gestreuten Welle unter einem beliebig einstellbaren Streuwinkel messen. Man beachte, dass zu jedem Streuwinkel ein Elektron gehört, dass unter einem zugehörigen Winkel gestreut wurde und nicht etwa das eingezeichnete Elektron. Die detektierte Wellenlänge wird in einem Koordinatensystem (rechts) über dem Streuwinkel angetragen. Gleichzeitig wird in dieser Auswertung die ursprüngliche Wellenlänge angezeigt. Man vergleiche die relative Wellenlängenverschiebungen der drei wählbaren Strahlungsarten. Unter dem Applet findet man zwei Fragen, die mit dessen beantwortet werden können.

1. Für welche Strahlung ist die absolute Wellenlängenverschiebung am größten?  

Für sichtbares Licht
Für Gammastrahlung
Sie ist für beide gleich.

2. Unter welchen Streuwinkeln findet man die größte Wellenlängenverschiebung?

Bei 0°
Bei +90° und -90°
Bei +180° und -180°

 
zu 1: 
 
zu 2: 
 

Beispiel:
Am HERA-Speicherring bei DESY treffen Photonen eines Argon-Lasers
(
l = 514 nm, E = 2,4 eV) frontal auf Elektronen (E = 26,67 GeV).
Man benutzt dabei die Spinabhängigkeit der Compton-Streuung zur Messung der Spin polarisation der Elektronen.
(siehe  zum Literaturverzeichnis; [POV 1994, S. 315] )  

(siehe auch  zum Literaturverzeichnis; [LOH 1992, S. 91 ff] )  
 
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